关于电磁场与电磁波的问题

散度（divergence）的概念

div F=▽·F 在矢量场F中的任一点M处作一个包围该点的任意闭合曲面S，当S所限定的区域直径趋近于0时，比值∮F·dS/ΔV的极限称为矢量场F在点M处的散度，并记作div F
由散度的定义可知，div F表示在点M处的单位体积内散发出来的矢量F的通量，所以div F描述了通量源的密度。
散度的重要性在于，可用于表征空间各点矢量场发散的强弱程度，当div F>0 ，表示该点有散发通量的正源；当div F<0 表示该点有吸收通量的负源；当div F=0，表示该点为无源场。
坡印亭矢量Poynting vector
电磁场中的能流密度矢量。电磁波在空间传播，任一处的能流密度S等于该处电场强度E和磁场强度H的矢积，即
S＝E×H坡印亭矢量S的方向是电磁波传播的方向 ，即电磁能传递的方向，E、H、S彼此垂直构成右手螺旋关系；S代表单位时间流过与之垂直的单位面积的电磁能，单位是瓦／米2。
电磁波中E、H都随时间迅速变化，S是电磁波的瞬时能流密度。它在一个周期内平均值称为平均能流密度，对于简谐波 ， 其中E0 ，H0 分别是E 、H的振幅 ，因，故，即电磁波的平均能流密度正比于电场或磁场振幅的平方。
根据能量守恒定律，某体积内电磁能的减少〔电磁场的能量密度为 ，其体积分就是电磁能〕，一部分转化为其他形式的能量，另一部分为通过界面流出去的电磁能。这也正是麦克斯韦方程组的结果。电磁场的能量密度和能流密度对于空间分布的电磁场处处贮存着的电磁能及其流动提供完整的描述。
实际上，即使在直流电路中，电源中的能量也并不是通过电流沿导线内部传输到负载电阻去的，而是通过周围空间的电磁能流从侧面输入负载的。在交流电路中，在各种电磁耦合的器件中，在电磁波的传播以及电磁辐射中，电磁场的能量都是通过能流的形式传播的。